1.根據(jù)實(shí)驗(yàn)儀器本身的局限，我們對此曲線進(jìn)行了分析并給出了理論上的解釋，由此證明了入射光單色性是影響曲線變化的主要因素，材料吸收是次要因素。
2.與采用相同口徑、相同相對孔徑的全息凹球面光柵構(gòu)成的平場光譜儀比較，在入射狹縫寬度相同的情況下，該光柵所構(gòu)成的平場光譜儀的分辨率得到明顯提高。
3.數(shù)十年來，科學(xué)家將人類的視覺處理機(jī)具比擬成攝影機(jī)：眼睛里的水晶體將入射光聚焦投射到視網(wǎng)膜的感光受器陣列。
4.通過理論和實(shí)驗(yàn)的比較，定量地給出了陽光入射角對熱水器效率的影響。
5.凹坑連續(xù)劃過入射光束，使探測器接收到的光電信號(hào)呈現(xiàn)有規(guī)律的變化。
6.因此我們可以用一個(gè)公式將入射能量，與動(dòng)能和電離能，www.9061xoxo.com就是發(fā)射出一個(gè)電子所需要的能量關(guān)聯(lián)起來。
7.初步分析了時(shí)變入射波場對衍射層析成像的影響。
8.入射波上升時(shí)間增長，反射脈沖變寬，幅值降低，但一定程度上有利于檢測出絕緣故障。
9.結(jié)果表明光敏劑的光漂白時(shí)間除了與光敏劑自身類型有關(guān)，還與其濃度、入射光源的功率及波長有關(guān)。
10.在低頻入射波作用下，垂直于沉箱的水平力隨角度的變大而減小，平行于沉箱排列方向的力則變大。
11.利用矢量球諧函數(shù)的正交關(guān)系及粒子表面的邊界條件，推導(dǎo)了平面波入射下多粒子相干散射相互耦合作用方程。
12.在適當(dāng)設(shè)計(jì)的器件中，運(yùn)用輸入射頻信號(hào)也能激勵(lì)異質(zhì)谷間轉(zhuǎn)移電子效應(yīng)而觸發(fā)輸出放大信號(hào)。
13.吸收的輻射通量或光通量與入射通量之比。
14.該系統(tǒng)在綜合考慮光通道的有效長度、入射光通量、光吸收系數(shù)后，將獲得最佳的識(shí)別結(jié)果。
15.散射實(shí)驗(yàn)要求入射粒子具有相同能量。
16.順祝光電開關(guān)注意事項(xiàng)把光電傳感器接近設(shè)置時(shí)，另一個(gè)傳感器的光入射時(shí)造成的不穩(wěn)定動(dòng)作，叫做相互干擾。
17.對于不同波長的入射線偏振光，存在一個(gè)最佳的入射角，等于其各自對應(yīng)的有效布魯斯特角。
18.考慮入射波在兩種介質(zhì)界面上會(huì)產(chǎn)生反射和透射，故在總場邊界上引入入射波、反射波和透射波。
19.文中討論了光柵結(jié)構(gòu)參數(shù)，入射波參數(shù)對衍射效率的影響以及金屬光柵的損耗。
20.通過此方程組可得到掠入射光學(xué)系統(tǒng)詳細(xì)的初始設(shè)計(jì)參數(shù)。
21.報(bào)道了掠入射軟X光平面鏡反射率標(biāo)定實(shí)驗(yàn)。
22.在入射光束的孔徑受限制的情況下，利用衍射光學(xué)元件來增加激光束的焦深。
23.艾瑞簽了名，步入射擊區(qū)射了三箭，待靶子那兒的觀察者搖旗示意點(diǎn)數(shù)，記錄者作好記錄之后便算結(jié)束了預(yù)選。
24.傳統(tǒng)的利用光的偏振性剝離太陽耀光的方法只有當(dāng)太陽光以水的布儒斯特角入射時(shí)才能實(shí)現(xiàn)，因此該方法在實(shí)際應(yīng)用中受到了極大的限制。
25.研究了以掠入射的平面偏振光激勵(lì)的多孔硅的光致發(fā)光。
26.為實(shí)用需要，探討了縮短靶與磁鐵出口的距離和改變入射角所引起的影響，以便減少旋轉(zhuǎn)治療頭的回轉(zhuǎn)半徑和設(shè)計(jì)更輕巧的偏轉(zhuǎn)磁鐵。
27.入射粒子的全部功能可用于產(chǎn)生新的粒子。
28.保護(hù)層厚度主要對初次入射原子氧的入射過程有影響，加厚保護(hù)層可以減小原子氧的掏蝕深度和掏蝕空腔的寬度。
29.球的照片顯示，陽光入射角大約有近，差得太遠(yuǎn)了。
30.多孔氧化鋁的光學(xué)反射率隨入射波長紅移呈增加趨勢，反射光譜具有明顯的干涉現(xiàn)象。
31.但反射式就不能像入射式如實(shí)反映各主體表面的反射比率。
32.此外，還討論了對應(yīng)于一入射線的兩折射光E矢量之間的夾角。
33.在穩(wěn)相近似下得到入射到SIL底面以及反射的光能積分表達(dá)式，從而求出SIL的透過率。
34.周期與入射波長同數(shù)量級(jí)的體積布喇格光柵的衍射效率，與入射線偏振光的偏振方向有關(guān)。
35.最后利用輸出功率粗估和方向譜細(xì)估，從而確定入射信號(hào)的波達(dá)方向。
36.在這些領(lǐng)域使用時(shí)都假設(shè)入射波前光強(qiáng)均勻，但這種假設(shè)與曲率傳感技術(shù)的基本原理不一致。
37.相反，大部分入射能量都重現(xiàn)為反射波。
38.分析討論了抽運(yùn)波，一階斯托克斯波和二階斯托克斯波的反射與透射功率隨著入射波功率變化的情況。
39.波在進(jìn)入相對高速介質(zhì)時(shí)，其入射角和折射角均是臨界角時(shí)產(chǎn)生的波，也叫折射波。
40.該反射系數(shù)結(jié)構(gòu)簡潔，且適合所有角度的入射波。
41.這是一種一維介質(zhì)各向異性的模擬，與水平層狀介質(zhì)垂直入射平面橫波的傳播相對應(yīng)。
42.對于東西立面可調(diào)節(jié)式遮陽是非常重要的，因?yàn)樘柕?B>入射高度角低，使固定的遮陽設(shè)備很難達(dá)到一個(gè)準(zhǔn)確的支出角度。
43.同時(shí)指出，折射光的振幅可以大于入射光的振幅，應(yīng)從能量的角度正確理解這一結(jié)果。
44.同時(shí)，為簡化大型通用軟件中地震波的輸入，提出了適合于黏性邊界條件下水平成層地基中垂直入射地震波的輸入方法。
45.衍射屏具有一定的空間結(jié)構(gòu)和光學(xué)結(jié)構(gòu)，可以對入射光波的波面進(jìn)行調(diào)制。
46.表面入射光強(qiáng)和液層厚度對分子量的影響不大。
47.本文提出將邊界節(jié)點(diǎn)附近的入射波表示為一系列預(yù)定入射角的平面波的疊加以消除這一缺點(diǎn)。在這一思想上建立的局部透射邊界能夠在全部入射角范圍內(nèi)減小反射。
48.本文分別討論了機(jī)械波、電磁波、物質(zhì)波在兩種介質(zhì)的分界面正入射傳播時(shí)產(chǎn)生半波損失的本質(zhì)。
49.一位大膽的跳水運(yùn)動(dòng)員他多次跳進(jìn)和他入射波他垂直落下從一處懸崖在馬薩特蘭，墨西哥。
50.顯影后，入射光就在表層產(chǎn)生了發(fā)黑的銀粒子。
51.本文通過對二向分色鏡在投影光路中工作狀態(tài)的模擬和分析，提出了一種計(jì)算分色鏡上光束入射角分布的計(jì)算方法并推導(dǎo)了相應(yīng)的表達(dá)式。
52.值得關(guān)注的是，紅外激光相對于聲共振腔的入射方位不同則激勵(lì)產(chǎn)生的光聲信號(hào)幅值也不同。
53.電子射程隨著原子序數(shù)的減少和入射束能量E0的增加而增加。
54.討論了當(dāng)界面由各向同性媒質(zhì)和單軸晶體構(gòu)成，并且晶體的光軸與入射面平行時(shí)，反射光的相位變化。
55.利用數(shù)學(xué)卷積積分，理論上推導(dǎo)出一個(gè)在入射光不同單色性下精確計(jì)算多層膜反射率的公式。
56.和傳統(tǒng)的光電二極管一樣，吸收入射光子會(huì)造成電子和空穴對。
57.藉由考慮入射高斯光場于夫累涅爾-克希荷夫繞射積分公式中所得到之理論結(jié)果與實(shí)驗(yàn)結(jié)果相當(dāng)符合。
58.實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，激光的透射率與其入射能量近似成反比。
59.此外，給出了信號(hào)光放大率及兩束光的光強(qiáng)隨入射光強(qiáng)、束比、吸收系數(shù)、飽和耦合常數(shù)及介質(zhì)厚度變化的曲線。
60.LCVR控制入射光子的偏振度，從而實(shí)現(xiàn)對自旋極化電子束極化方向的調(diào)制。
