61.采用直接剛度法，在頻域內(nèi)求解了層狀彈性半空間中入射平面P波的場(chǎng)地放大效應(yīng)問(wèn)題。
62.然而這些介質(zhì)中的磁性激發(fā)和聲子一樣是能夠與入射光發(fā)生作用，造成非彈性散射的。
63.顯然，如果任由光電導(dǎo)電池的端電壓隨其電導(dǎo)變化而變化，那么其輸出電流與入射光強(qiáng)度之間就不會(huì)遵循嚴(yán)格的比例關(guān)系。
64.針對(duì)常用的均勻分布、余弦分布、高斯分布和拉氏分布的入射波角度功率譜，分別推導(dǎo)了多譜勒功率譜解析式。
65.通過(guò)對(duì)橢圓偏振光的定量分析，導(dǎo)出橢圓偏振光方程及橢圓主軸取向公式，闡明入射平面偏振光的光振動(dòng)方向同出射橢圓偏振光主軸取向關(guān)。
66.光學(xué)薄膜在光傾斜入射時(shí)可等效為一線偏振器和一位相延遲器，這一特性可以用瓊斯算法進(jìn)行描述。
67.研究了低入射余角下雷達(dá)海雜波的建模、仿真算法及實(shí)現(xiàn)問(wèn)題。
68.給出了三代微光像管中微通道板離子壁壘膜對(duì)入射正離子阻止作用的描述，引進(jìn)了核阻止本領(lǐng)、電子阻止本領(lǐng)和平均射程的概念。
69.本文主要研究真空袋對(duì)入射面及出射面處皮膚劑量和最大劑量點(diǎn)劑量及靶區(qū)劑量的影響，并對(duì)所謂的“皮膚超劑量”現(xiàn)象進(jìn)行了探討。
70.KBA顯微鏡是一種非軸對(duì)稱、非共軸的掠入射成像系統(tǒng)。
71.為滿足國(guó)內(nèi)掠入射X射線成像望遠(yuǎn)鏡的工程研究需求，本文深入研究X射線掠入射望遠(yuǎn)鏡成像質(zhì)量評(píng)價(jià)方法。
72.計(jì)算表明一定偏振度的入射部分偏振光束經(jīng)界面反射后，反射光束偏振度由于界面反射在反射光束截面上將產(chǎn)生一定分布。
73.應(yīng)用到高密度全息存儲(chǔ)中，實(shí)現(xiàn)了入射到記錄材料上焦斑強(qiáng)度的均勻分布。
74.以設(shè)計(jì)的非共軸掠入射KBAX射線顯微鏡系統(tǒng)為例，討論了掠入射下X射線從金屬表面和單層膜表面反射的兩種情況。
75.本文提出了一種新型尼科耳棱鏡的設(shè)計(jì)。這種榜鏡可以節(jié)省一半的晶體材料，并克服了尼科耳棱鏡出射光束與入射光束不共軸的缺點(diǎn)。
76.另外，可以從鄰近線段和入射離子束取得平均角度的信息。
77.根據(jù)光線在晶體中的軌跡公式，計(jì)算了任意方向入射光所對(duì)應(yīng)的尼科爾棱鏡的臨界角，得到了尼科爾棱鏡的偏振區(qū)的限制曲線。
78.導(dǎo)模共振對(duì)入射波參數(shù)和光柵參數(shù)極為敏感，具有窄帶效應(yīng)，可用來(lái)制作窄帶濾波片。
79.這些差別與復(fù)雜的入射粒子的強(qiáng)烈吸收有關(guān)。
80.發(fā)生絕熱剪切失穩(wěn)的條件是入射速度的法向分最大于碰撞過(guò)程的臨界速度。
81.散射角是散射方向與入射方向之間的夾角。
82.混響室是聲學(xué)專業(yè)的實(shí)驗(yàn)室用房，它在測(cè)量聲波無(wú)規(guī)入射時(shí)材料的吸聲系數(shù)和測(cè)量噪聲源的聲功率級(jí)中得到了廣泛應(yīng)用。
83.多個(gè)人體存在時(shí)的SAR與入射波的極化有關(guān)。
84.振蕩管是入射氣體與管內(nèi)循環(huán)氣進(jìn)行能量交換的場(chǎng)所，是氣波制冷機(jī)的一個(gè)重要組成部分。
85.當(dāng)入射波載頻接近共振頻率時(shí)，孔縫中心耦合的電場(chǎng)強(qiáng)度存在群時(shí)延現(xiàn)象，www.9061xoxo.com群時(shí)延現(xiàn)象與共振增強(qiáng)效應(yīng)同步發(fā)生。
86.該框架在離線階段通過(guò)學(xué)習(xí)建立解析表達(dá)式，在在線光照估計(jì)階段，根據(jù)建立好的解析表達(dá)式，利用圖像的統(tǒng)計(jì)參數(shù)實(shí)時(shí)地計(jì)算出場(chǎng)景的太陽(yáng)光和天空光入射光強(qiáng)。
87.研究了橫觀各向同性層狀場(chǎng)地對(duì)平面入射P-SV波的響應(yīng)，并考慮了平面內(nèi)偏振角的影響。
88.以光柵衍射方程為理論依據(jù)，對(duì)在入射角可變方式下，利用平面反射光柵進(jìn)行激光波長(zhǎng)測(cè)量的方法進(jìn)行了研究。
89.只有當(dāng)入射能量超過(guò)電子伏時(shí)，這些聚變反應(yīng)的截面才是可觀的。
90.根據(jù)實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象提出了新的散射系數(shù)與入射角關(guān)系模型，與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)獲得了很好的吻合性。
91.最后，模擬了柱面波在自由空間中的傳播及空心圓柱體在柱面波入射下的近場(chǎng)和遠(yuǎn)場(chǎng)散射特性。
92.同樣不利的事實(shí)是，自發(fā)輻射引起的飽和減少了入射信號(hào)所能獲得的增益。
93.通過(guò)泰勒棱鏡的單色偏振光束在空氣隙處發(fā)生多束光的干涉，使得透射光強(qiáng)依賴于入射角的大小。
94.驅(qū)動(dòng)場(chǎng)的強(qiáng)度和入射位相也能控制光子晶體中三能級(jí)原子的自發(fā)輻射。
95.入射窗所對(duì)應(yīng)的實(shí)物光闌就是所要求的場(chǎng)光闌。
96.介紹了一種中波段的多光譜成像光學(xué)系統(tǒng)，由于窄帶濾光片對(duì)光線入射角度有嚴(yán)格要求，故在光學(xué)系統(tǒng)中窄帶濾光片的放置位置尤為重要。
97.他測(cè)量了反射光的入射角度。
98.激光束照射到表面被粘污的反射鏡上會(huì)產(chǎn)生干涉環(huán)，入射光束和反射光束在被粘污表面產(chǎn)生散射光干涉。
99.利用光子晶體的完全色散關(guān)系，研究了一維光子晶體中折射角與入射角之間的關(guān)系。
100.鏡子是一種極端的光面反光板，它反射的光線幾乎與入射光線一樣窄。
101.光線從入射窗進(jìn)來(lái)后，經(jīng)反射鏡反射，通過(guò)透鏡、直角棱鏡在分劃鏡上成像，觀察者則通過(guò)目鏡和棱鏡組進(jìn)行觀察。
102.入射和反射的路徑都在與表面垂直的平面內(nèi)。
103.如愿以償?shù)凝媯ミM(jìn)入射擊隊(duì)后，得到了省隊(duì)教練亦師亦友的幫助，進(jìn)步神速。
104.本文提出了掠入射法測(cè)定透明介質(zhì)折射率的一種改進(jìn)方法www.9061xoxo.com。
105.在簡(jiǎn)要說(shuō)明了超聲波斜入射的基本原理后，結(jié)合部分實(shí)驗(yàn)結(jié)果，討論了無(wú)損檢測(cè)方法對(duì)復(fù)合材料特性進(jìn)行定性描述的可能性。
106.數(shù)值計(jì)算了光誘導(dǎo)相結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變系數(shù)對(duì)入射光子能量的依賴關(guān)系，與實(shí)驗(yàn)符合。
107.給出了幾種位勢(shì)的透射系數(shù)隨入射粒子能量變化的曲線，研究了諧振隧穿現(xiàn)象。
108.反射波振幅與入射波振幅的比率稱作反射率或反射系數(shù)。
109.由于渾濁程度的增加，并不是所有的粒子都顯露出入射光，而且其他粒子的散射輻射在檢測(cè)器方向受到阻礙。
110.結(jié)合物理學(xué)的基本原理和幾何光學(xué)的基本規(guī)律以及光度學(xué)的基礎(chǔ)理論等三方面，研究了單纖維在平行均勻光束垂軸入射時(shí)的光學(xué)性質(zhì)。
111.經(jīng)過(guò)計(jì)算分析，發(fā)現(xiàn)在入射波頻率很低且接近張力腿平臺(tái)縱蕩固有頻率時(shí)，平臺(tái)將會(huì)產(chǎn)生很大位移。
112.以一典型里斯特物鏡為例，討論了入射光束參數(shù)，物鏡的孔徑衍射及殘余象差對(duì)聚焦光斑的影響等問(wèn)題。
113.文章介紹了XUV掠入射光柵攝譜儀的光學(xué)原理、結(jié)構(gòu)特點(diǎn)，工藝、材料選擇及部分實(shí)驗(yàn)結(jié)果。
114.透過(guò)的輻射通量或光通量與入射通量之比。
115.如果鏡子是傾斜的，則光線的入射角和反射角是完全相同的。
116.在總場(chǎng)邊界附近，二維TM波的電磁場(chǎng)格點(diǎn)在每個(gè)子時(shí)間步都需要加入入射波的相應(yīng)分量。
117.入射沖擊波、反射沖擊波與馬赫波波陣面匯合之點(diǎn)叫做“三相點(diǎn)。”。
118.射到P點(diǎn)的光叫做入射光線。
119.碟片的傳輸速度很快從而使盡可能多地入射激光功率射入勻漿。
120.研究了發(fā)生在偶氮染料摻雜液晶中的光誘導(dǎo)重新取向問(wèn)題，并解釋增強(qiáng)因子與光入射方向存在依賴關(guān)系的物理機(jī)制。
