121.作為比較，文中也對(duì)平面波和球面波的入射進(jìn)行了分析。
122.它的每一個(gè)像素點(diǎn)都對(duì)指定的入射角十分敏感，并提供一部分稱為“傅里葉變換”的數(shù)學(xué)運(yùn)算以產(chǎn)生一張素的圖像。
123.聲散射問(wèn)題的研究一般建立在入射波為平面波的基礎(chǔ)上。
124.入射偏振光通過(guò)空間周期電場(chǎng)作用下的液晶盒，一級(jí)衍射角和衍射光強(qiáng)受到電壓的調(diào)制。
125.通過(guò)設(shè)定閾值，在相關(guān)系數(shù)平方包絡(luò)線峰值組成的集合內(nèi)檢測(cè)反射界面，再利用估計(jì)的反射波和入射波的比例系數(shù)將反射波和散射波分開(kāi)。
126.然后，通過(guò)對(duì)太陽(yáng)光基圖像的特點(diǎn)進(jìn)行分析，將太陽(yáng)光和天空光入射光強(qiáng)的求解歸結(jié)為一個(gè)可實(shí)時(shí)求解的能量最小化問(wèn)題。
127.黑體能吸收全部入射輻射的理論上的理想物體。
128.當(dāng)入射光僅包含位相漲落時(shí)，噪聲相關(guān)時(shí)間對(duì)一級(jí)相變類比的參數(shù)區(qū)域也產(chǎn)生很大影響。
129.運(yùn)用模態(tài)耦合方法，本文計(jì)算了低頻無(wú)規(guī)入射聲場(chǎng)通過(guò)矩形薄板入射到矩形閉空間的隔聲量。
130.對(duì)于000非彈性碰撞入射原子約化質(zhì)量增大，大角散射幾率增大。
131.根據(jù)線性波理論，提出了一種計(jì)算有限水深情況下入射波激勵(lì)力的方法。
132.分析了入射電子束的發(fā)散性對(duì)自由電子激光器增益的影響。
133.其中，X射線入射窗的窗材是鋁或鈹。
134.入射狹縫及光柵固定起來(lái)，出射狹縫掃描過(guò)羅蘭圓。
135.一種固態(tài)光敏電子器件，其電流電壓特性是入射光的函數(shù)。
136.推導(dǎo)過(guò)程中假設(shè)物面位置不隨溫度發(fā)生變化，并且忽略分離薄透鏡組中各組分上光線入射高度隨溫度的變化。
137.通過(guò)測(cè)量后向反射波與入射波的強(qiáng)度比，可以確定介質(zhì)的三階極化率。
138.結(jié)合倏逝波透射深度與光線入射角之間的關(guān)系，提出一種新的拋物線錐形光纖探頭。
139.對(duì)于折射光來(lái)說(shuō)，平行入射面的光振動(dòng)與垂直入射面的光振動(dòng)振幅之比是單調(diào)上升的。
140.改變電壓，我改變入射能量。
141.以接收光功率與入射光功率比映射軸角曲線關(guān)系具有高的共模抑制比。
142.同時(shí)，得到了一些優(yōu)化軟X射線波段掠入射金屬光柵設(shè)計(jì)的新結(jié)論。
143.推導(dǎo)出高能原電子斜入射時(shí)的金屬的有效真二次電子發(fā)射系數(shù)的表達(dá)式，它與入射角的余弦近似成反比。
144.當(dāng)氣體介質(zhì)等溫、均勻時(shí)，分別計(jì)算氣體介質(zhì)的普朗克平均吸收系數(shù)、有效吸收系數(shù)和壁面入射平均吸收系數(shù)。
145.在水平和垂直極化入射下，本文理論值與已有的實(shí)驗(yàn)結(jié)果以及與一致性繞射理論的結(jié)果吻合較好。
146.當(dāng)入射沖擊波波陣面到達(dá)這一點(diǎn)，反射波離開(kāi)它還有一段距離。
147.介紹一種新穎的用于研究激光等離子體的掠入射光柵攝譜儀。
148.環(huán)境光測(cè)光表有兩種：反射式和入射式。
149.考慮入射到天線陣上多個(gè)窄帶信號(hào)源的角度和頻率同時(shí)估計(jì)問(wèn)題。
150.結(jié)果表明，只有在剛剛發(fā)生全反射或掠入射時(shí)，反射光才是線偏振光，在其它情況下可能出現(xiàn)圓偏振光。
151.為了簡(jiǎn)化真空太陽(yáng)集熱管能量采集的計(jì)算，提出了真空太陽(yáng)集熱管入射乘積因子的概念。
152.當(dāng)入射角大于某個(gè)稱作臨界角的極限角時(shí)，便發(fā)生全內(nèi)反射。
153.對(duì)衍射儀測(cè)量的掠入射反射曲線和同步輻射測(cè)量的反射率曲線分別進(jìn)行擬合，得到的粗糙度和厚度比的結(jié)果相近。
154.依據(jù)正入射軟X射線顯微成像系統(tǒng)對(duì)聚光鏡的要求，論述了采用掠入射聚光鏡是最佳選擇。
155.層單元中的波動(dòng)解采用入射波和反射波解的疊加形式。
156.當(dāng)入射離子束不和襯底垂直，膜的各向異性就有可能表現(xiàn)出來(lái)。
157.利用溶液濃度與其掠入射臨界光線折射角的關(guān)系，采用標(biāo)準(zhǔn)溶液進(jìn)行測(cè)量和擬合標(biāo)定，給出數(shù)學(xué)解析關(guān)系式。
158.PDCTLC模式同時(shí)綜合運(yùn)用了對(duì)入射光的兩種散射和一種反射機(jī)制，成功實(shí)現(xiàn)了光學(xué)關(guān)斷態(tài)的類紙型亮白色態(tài)。
159.模擬計(jì)算了超短脈沖波場(chǎng)入射下其衍射層析的角分布與面分布。
160.當(dāng)光斜入射時(shí)，在新坐標(biāo)系下采用小角度近似，瓊斯矩陣方法可以在極小的誤差下有效使用。
161.當(dāng)平面波入射到不同介質(zhì)的分界面時(shí)。會(huì)產(chǎn)生反射與折射。
162.這就降低了輪換的兩極化現(xiàn)象入射光，而且該設(shè)備會(huì)出現(xiàn)灰色。
163.以正多邊形的內(nèi)切圓半徑和狹縫的半寬度為特征尺度，給出了勻幅平面波入射時(shí)正多邊形和狹縫的等效菲涅耳數(shù)。
164.指出了補(bǔ)償板的作用不僅在于使不同波長(zhǎng)的光得到相同的補(bǔ)償，而且也使不同入射方向的光得到了相同的補(bǔ)償。
165.基于薄膜光學(xué)中特征矩陣?yán)碚摚疚膶?duì)所設(shè)計(jì)的多膜濾光片在斜入射時(shí)的各種特性進(jìn)行了較為全面的分析。
166.這些X射線相機(jī)設(shè)備是由一臺(tái)X射線圖像增強(qiáng)器和一臺(tái)CCD相機(jī)構(gòu)成的。其中，X射線入射窗的窗材是鋁或鈹。
167.基于互易定理研究了光波入射時(shí)微粗糙面與其上方球形粒子復(fù)合模型的光散射。
168.這里我們來(lái)討論一下，入射能量正好等于，發(fā)射出一個(gè)電子所需要的最低能量的情況。
169.除了在入射點(diǎn)附近以外，均可看到清晰的條紋。
170.由于水流的非正向入射，潮汐通道地貌體系不對(duì)稱，潮流三角洲在灣內(nèi)東側(cè)發(fā)育、在灣外東北側(cè)發(fā)育。
171.本文介紹了折射光振幅、光強(qiáng)大于入射光振幅、光強(qiáng)的情況，進(jìn)而闡明了其產(chǎn)生的原因。
172.此外，在以前分析計(jì)算吸波材料的反射率與入射角的關(guān)系時(shí)，常采用性線插值法，這會(huì)引入較大的設(shè)計(jì)誤差。
173.對(duì)橢圓偏振法的入射角和波長(zhǎng)進(jìn)行了探討。
174.然后用耦合波理論分析了入射波偏振態(tài)的影響。
175.掃描器的入射光照射在不同顏色條形碼表面，會(huì)發(fā)生不同效果的反射。
176.從電磁場(chǎng)理論出發(fā)，推導(dǎo)出了電磁波以任意角入射時(shí)雷達(dá)吸波材料的反射系數(shù)公式。
177.分析表明，光放大器增益波動(dòng)的大小與器件端面反射率、自發(fā)發(fā)射因子以及入射光功率等因素有關(guān)。
178.但無(wú)論入射波是什么極化方式，所設(shè)計(jì)單元按正三角形布陣時(shí)的傳輸特性都比正方形布陣方式穩(wěn)定。
179.建立了時(shí)變入射波下的衍射層析基本公式。
180.在所述密封的無(wú)機(jī)金屬圓筒內(nèi)置入射線照像標(biāo)記物。
