301.氣泡和分相的散射都是各向異性，并且波長(zhǎng)越短，散射越強(qiáng)。
302.引入預(yù)條件共軛梯度法，提出了結(jié)合頻域有限差分法分析三維電磁散射問題。
303.用OTDR測(cè)試光纖線路時(shí)，其背向瑞利散射信號(hào)曲線上常出現(xiàn)幻峰。
304.并用短時(shí)傅立葉變換分析了聲波傳播過程中晶粒散射波的頻譜特性。獲得了一些有用結(jié)果。
305.研究核子電荷和電流分布的最好方法仍然是電子散射。
306.分形由于其獨(dú)特的結(jié)構(gòu)及性能早已在天線的設(shè)計(jì)中有所應(yīng)用，但較少地應(yīng)用于天線雷達(dá)散射截面減縮。
307.你能夠正確地減慢中子，通過將它們散射，用一個(gè)恰當(dāng)?shù)模瘎@樣它們就不會(huì)損耗或者被吸收。
308.目的:應(yīng)用超聲背向散射積分參數(shù)評(píng)價(jià)高血壓心臟病心肌纖維化的特性。
309.用盧瑟福背散射、X射線衍射和喇曼光譜法分析樣品的成份及結(jié)構(gòu)。
310.介紹了一種紅外散射能見度儀的原理和設(shè)計(jì)方法。
311.各個(gè)散射的強(qiáng)度則由每個(gè)晶胞內(nèi)有什么來決定。
312.FTO的散射主要是FTO外層材料和邊緣的散射，這部分散射占客體總散射的以上。
313.計(jì)算結(jié)果用于散射體輪廓的投影重建獲得成功。
314.這一連串的吸收與散射，阻止了有害輻射穿透至人體的組織。
315.結(jié)果表明，在不發(fā)生共振拉曼散射情況下，拉曼強(qiáng)度隨電極表面負(fù)電荷量的增加而顯著增大。
316.本文采用級(jí)數(shù)解邊界積分法并選取傅氏級(jí)數(shù)作試函數(shù)求解SH波散射問題，并將計(jì)算結(jié)果同解析解或其它數(shù)值方法的解做了比較。
317.目標(biāo)的表面溫度場(chǎng)是影響其激光散射特性的重要物理量。
318.你可以得到一個(gè)彈性散射的碰撞，在那，原子就會(huì)反射，*子，還會(huì)繼續(xù)，那也可能會(huì)減慢一點(diǎn)。
319.對(duì)于000非彈性碰撞入射原子約化質(zhì)量增大，大角散射幾率增大。
320.基于互易定理研究了光波入射時(shí)微粗糙面與其上方球形粒子復(fù)合模型的光散射。
321.基于偏振門技術(shù)建立了一套后向偏振散射光譜測(cè)量系統(tǒng)。
322.運(yùn)輸安全局的官員說，他們已經(jīng)嘗試了少量的后向散射掃描儀。
323.散射實(shí)驗(yàn)要求入射粒子具有相同能量。
324.在弱酸性條件下，鹽酸阿米替林和固綠依靠靜電作用形成離子締合物，使體系的共振光散射明顯增強(qiáng)。
325.利用邊界元方法，在不規(guī)則障板邊界條件下，對(duì)矢量傳感器的散射聲場(chǎng)進(jìn)行了計(jì)算，得出了傳感器的指向性圖。
326.CARR中共設(shè)有九個(gè)水平孔道，主要用于中子散射、在線同位素分離、中子活化分析以及中子照相等項(xiàng)目的研究。
327.光的總損失是被吸收和散射的光量的和。
328.析出相的逐漸析出，導(dǎo)致基體貧化并減弱了基體對(duì)電子散射的作用，使電導(dǎo)率恢復(fù)到較高的水平。
329.溶液酸度影響PAR的電離平衡和存在狀態(tài)，因而影響散射光譜。
330.電離層是一種色散介質(zhì)，在處理色散介質(zhì)中電磁波的散射和傳播問題時(shí)，用移位算子處理有理分式法獲得FDTD計(jì)算中電位移矢量D和電場(chǎng)強(qiáng)度E的時(shí)域遞推關(guān)系。
331.激光散射-由晶圓片表面缺陷引起的脈沖信號(hào)。
332.認(rèn)識(shí)“電阻”的關(guān)健環(huán)節(jié)是電子散射機(jī)構(gòu)問題。
333.研究了半空間馬蹄形孔洞對(duì)瞬態(tài)SH波的散射和動(dòng)應(yīng)力集中的問題。
334.彈性波在含有孔洞、裂紋或界面等障礙物的結(jié)構(gòu)中傳播時(shí)，會(huì)在它們附近發(fā)生散射，導(dǎo)致散射體附近產(chǎn)生動(dòng)應(yīng)力集中。
335.方法用免疫散射比濁法測(cè)定血清和尿液免疫球蛋白及輕鏈，蛋白電泳檢測(cè)血清M蛋白及免疫固定電泳法檢測(cè)單克隆區(qū)帶。
336.根據(jù)這種觀點(diǎn)，多層介質(zhì)波導(dǎo)中波的傳播和散射可以歸結(jié)為多維空間向量的坐標(biāo)變換，并可用傳輸線和網(wǎng)絡(luò)表示。
337.彎曲波的散射及動(dòng)應(yīng)力集中不同于靜力問題。
338.實(shí)驗(yàn)采用了內(nèi)轉(zhuǎn)換電子譜、X射線散射譜及透射譜的測(cè)量。
339.加大洛杉磯分校研究人員讓散射光與來自另一具雷射的能量相遇，以產(chǎn)生建設(shè)性的反饋，藉此放大光的凈振幅。
340.研究水下雙層無限長(zhǎng)圓柱殼體的聲散射。
341.在激光雷達(dá)探測(cè)中，關(guān)于多次散射雷達(dá)回波的研究，散射相位函數(shù)是個(gè)非常重要的物理量。
342.細(xì)胞組織的每一個(gè)成分，例如毛細(xì)血管、腺和骨膠原，都以不同的方式散射光和吸收光。
343.拉曼光譜的工作原理是使用一束激光照射到原子上，然后收集并分析產(chǎn)生的散射光的波長(zhǎng)和密度。
344.這就要提高激光器出射光場(chǎng)的對(duì)稱性，減小光的散射角，這需要提高對(duì)激光器波導(dǎo)層的結(jié)構(gòu)優(yōu)化。
345.第一章簡(jiǎn)要介紹了介觀輸運(yùn)有關(guān)的基本理論和散射矩陣方法。
346.第三，利用等效流的總場(chǎng)綜合分析法計(jì)算了復(fù)雜目標(biāo)的電磁散射特性。
347.討論了一類具有非光滑邊界的散射體的散射問題。
348.拉曼光譜是光子與分子之間非彈性散射所產(chǎn)生的散射光譜。
349.計(jì)算目標(biāo)雷達(dá)散射截面在預(yù)警雷達(dá)系統(tǒng)模擬仿真過程中具有重要的意義。
350.采用終點(diǎn)散射比濁法，利用德靈BNProSpec特種蛋白分析儀檢測(cè)血清超敏CRP水平。
351.衍射能力強(qiáng)，可以得到重原子衍生物的好的反常散射數(shù)據(jù)。
352.在間接驅(qū)動(dòng)內(nèi)爆實(shí)驗(yàn)環(huán)境下，腔壁的散射激光會(huì)部分地照射到靶球上，對(duì)靶球的壓縮過程有影響。
353.中國(guó)沙塵源區(qū)氣溶膠單次散射反照率小于以往觀測(cè)和模式結(jié)果。
354.吸收系數(shù)和散射系數(shù)之和就等于衰變系數(shù)。
355.此物鏡僅產(chǎn)生很小的散射光。
356.目的建立高效液相色譜-蒸發(fā)光散射檢測(cè)法測(cè)定黃龍咳喘膠囊中黃芪甲苷的含量。
357.瑞利散射是光的散射，或者電磁輻射，基于比光波長(zhǎng)要短很多的粒子。
358.引入了廣義雷達(dá)散射截面的概念來描述目標(biāo)近區(qū)的電磁散射特性。
359.這種現(xiàn)象的科學(xué)名稱為“泰多爾效應(yīng)”，更普遍的稱之為“雷萊散射”。
360.通過能量散射矩陣得出最佳散射的極化條件，并給出數(shù)值結(jié)果。
